Physics
Diffusion Compton
Un photon frappe un électron libre et repart avec moins d'énergie et une longueur d'onde plus grande. Le décalage dépend de l'angle, pas de l'énergie.
Ce qui se passe
Trois flèches qui se referment en triangle : le photon incident, le photon diffusé et l'électron. Leurs longueurs sont des impulsions, et la fermeture est la physique. Le décalage de longueur d'onde vaut la longueur d'onde Compton fois (1 − cos theta) et ne dépend pas du tout de l'énergie incidente - une onde classique n'aurait donné aucun décalage. Le lobe violet est Klein-Nishina : la probabilité de chaque angle, penchée vers l'avant et d'autant plus que l'énergie monte. Tire des photons et l'histogramme prend la forme qu'un vrai détecteur voit, avec la falaise du front Compton. Ici les photons volent un à un et diffusent dans un CÔNE, angle polaire selon Klein–Nishina, azimut quelconque ; le détecteur du bras ne voit que ce qui tombe dans son propre cône de 6°, son spectromètre fait grandir un pic à E′(θ) qui se déplace quand on tire le bras, et son taux de comptage monte quand on l’avance – ce rapport, c’est le lobe fait de photons.
Équations du module
Équations λ′ − λ = (h/m_e c)·(1 − cos θ) = 2.4263 pm·(1 − cos θ) E′ = E / (1 + (E/m_e c²)·(1 − cos θ)) cot φ = (1 + E/m_e c²)·tan(θ/2) dσ/dΩ = ½r₀²·(E′/E)²·(E′/E + E/E′ − sin²θ)
