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Química del carbonato oceánico

Burbujea aire con un CO2 elegido en un vaso de agua de mar sobre una mesa de laboratorio y mira el indicador cambiar de color. El carbono disuelto y la alcalinidad del agua fijan su pH y las fracciones de CO2 disuelto, bicarbonato e ion carbonato, con las constantes publicadas de Lueker, Dickson, Millero, Weiss y Mucci; el factor de Revelle explica por qué la presión de CO2 del agua sube diez veces más deprisa que su carbono. Sube el CO2 del aire y el ion carbonato baja hasta que, cerca de cuatro mil microatmósferas, el agua ya no sostiene la aragonita: la concha del fondo empieza a disolverse, y sus dos unidades de alcalinidad por cada carbono devuelven el agua a justo por debajo de la saturación. El agua fría de la misma química tiene menos carbonato. El carbono en agua, concha y aire se conserva salvo redondeo.

Química del carbonato oceánico — Imagen real de la aplicación
Imagen real de la aplicación

Qué ocurre

Un kilogramo de agua de mar con 2300 µmol/kg de alcalinidad y 2000 de carbono inorgánico disuelto a 25 °C y salinidad 35. El pH en escala total resuelve TA = DIC (K1 h + 2 K1 K2)/(h² + K1 h + K1 K2) + B_T K_B/(K_B + h) + K_w/h − h por bisección, con K1 y K2 de Lueker et al. (2000), K_B de Dickson (1990), el boro de Uppström, K_w de Millero (1995), K0 de Weiss (1974) y el producto de la aragonita de Mucci (1983). El intercambio gaseoso relaja el CO2 disuelto hacia K0 pCO2_air; una concha de 2 g de aragonita se disuelve a k (1 − Omega)^1.5 cuando Omega < 1, sumando un carbono y dos de alcalinidad por unidad. RK4 a 1 min.

Qué probar

Sube el CO2 del aire y mira virar el indicador; compara el ion carbonato a dos temperaturas; lleva el agua más allá de la saturación y mira la concha disolverse y amortiguarla; lee el factor de Revelle.

El modelo y sus límites

Química de equilibrio con constantes publicadas a una atmósfera, sin nutrientes, materia orgánica ni calcita, un solo tiempo de intercambio, una ley de disolución concentrada. Los valores son los de este vaso idealizado.

Ecuaciones del módulo
Ecuaciones
TA = DIC·(K1·h + 2K1·K2)/(h² + K1·h + K1·K2) + B_T·K_B/(K_B + h) + K_w/h − h
pCO2 = [CO2]/K0,  Ω = [Ca]·[CO3]/K_sp
dDIC/dt = (K0·pCO2_air − [CO2])/τ + R,  dTA/dt = 2R
R = k·(m/m0)^(2/3)·(1 − Ω)^1.5 for Ω < 1,  Revelle = (dp/p)/(dDIC/DIC)

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Mira el humo de la chimenea de una fábrica de ladrillos derivar al amanecer sobre un pueblo en terrazas. Los gases calientes ascienden según la sobreelevación de penacho de Briggs, luego el viento los lleva aguas abajo mientras la turbulencia de la clase de Pasquill elegida los mezcla hacia el suelo: en una mañana soleada inestable el penacho serpentea hasta el suelo en unos cientos de metros, en una neutra toca el pueblo a un par de kilómetros, en una noche en calma estable se abre en abanico en altura y apenas alcanza los tejados. Deja que una tapa de inversión lo atrape sobre las casas, o pon la tapa por debajo del penacho y el pueblo queda limpio. Una cinta sobre los tejados dibuja la concentración a ras de suelo junto al penacho gaussiano, una estación la mide; con un viento uniforme y una K constante la lámina se asienta en el penacho estacionario exacto, con su máximo en el suelo 2Q/(eπuH²). Detén la fuente y mira lo que queda salir del valle; la masa emitida siempre iguala lo que está en el aire, lo depositado y lo que se ha ido.

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