Earth
Kontinentaldrift
Drehen Sie einen Kontinent um seinen Eulerpol und sehen Sie einen Ozean sich öffnen: Punkte nahe dem Pol bewegen sich kaum, ferne laufen mit voller Geschwindigkeit, die Platte behält Form und Fläche exakt, und dieselbe Drehung rückwärts schließt den Ozean wieder. Versetzen Sie den Pol, ändern Sie die Rate, geben Sie der zweiten Platte eine eigene Bewegung und lesen Sie die Öffnungsrate zwischen den Küsten ab.
Was passiert
Zwei Lehrkontinente auf einem Globus sind starre Platten, jede dreht um ihren eigenen Eulerpol mit eigener Rate. Der Umriss wird zur Zeit t durch Rodrigues-Drehung seiner Ausgangsecken gesetzt, sodass Abstände innerhalb der Platte und die sphärische Fläche des Umrisses (Exzess eines Fächers sphärischer Dreiecke) exakt erhalten bleiben und die Rückdrehung ihn zurückbringt. Die Geschwindigkeit eines Punktes ist ω·R·sin Δ mit Δ als Winkelabstand vom Pol; der Ozean zwischen zwei markierten Küstenpunkten wird längs des Großkreises gemessen, die Öffnungsrate ist die analytische Ableitung dieses Abstands. Plattengrenzen werden nicht berechnet: Kinematik auf der Kugel, keine Manteldynamik.
Zum Ausprobieren
Starten Sie die Drift und sehen Sie die Küste nahe dem Pol kriechen und den fernen Rand eilen; lesen Sie die Öffnungsrate ab, dann kehren Sie die Drehung um und schließen den Ozean. Setzen Sie den Pol der Platte B auf den Kontinent, damit er auf der Stelle dreht.
Das Modell und seine Grenzen
Starre Platten ohne Verformung, Eulerpole fest im Mantelsystem, keine Plattengrenzen und Mittelozeanischen Rücken; die zwei Kontinente und ihre Bewegungen sind eine Lehranordnung, keine Rekonstruktion.
Gleichungen des Moduls
Gleichungen r′ = r·cos θ + (k × r)·sin θ + k·(k·r)·(1 − cos θ) v = ω × r, |v| = ω·R·sin Δ tan(E/2) = a·(b × c)/(1 + a·b + b·c + c·a) d = R·arccos(a·b)
