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Flussdelta

Schicken Sie einen Fluss von 200 m³/s, der ein Hundertstel Kubikmeter Sand je Sekunde trägt, auf einen Schelf und sehen Sie ein Jahrhundert Delta wachsen: das Wasser verteilt sich im Verhältnis des Gefälles auf jeden tieferen Nachbarn, jede Meereszelle lässt einen Anteil 1 − exp(−Tiefe / 4 m) des Durchziehenden fallen und steigt, bis sie mit sanftem Gefälle zum Meer über ihm steht, die Küste rückt vor und der Fluss findet mehrere Mündungen. Verdreifachen Sie das Sediment und der Lobus überzieht den ganzen Schelf; vertiefen Sie den Schelf und derselbe Sand baut weniger Land; heben Sie das Meer um einen Zentimeter im Jahr und der Gewinn ist noch kleiner. Zugeführtes Sediment gleicht abgelagertem plus ausgetragenem bis auf Rundung.

Flussdelta — Bild aus der Anwendung
Bild aus der Anwendung

Was passiert

Ein Delta auf einem Raster von 32 mal 24 Zellen zu 100 m: der Fluss tritt unten in der Mitte einer geneigten Küstenebene ein, und sein Wasser und Sediment werden Zelle für Zelle in der Reihenfolge fallenden Potentials (die Sohle an Land, der Meeresspiegel weniger ein Fünftel der Tiefe im Meer, damit die Strömung sich zu tieferem Wasser ausbreitet) im Verhältnis des Gefälles auf alle tieferen Nachbarn geleitet. Jede Zelle lagert einen Anteil 1 − exp(−Tiefe/λ) des Durchziehenden ab, mindestens zwei Prozent, bis zu einer Decke, die sanft von der Mündung abfällt, damit die Ebene ein Gefälle zum Meer behält; was den Rand oder eine Senke erreicht, geht ab. Synchrone Sohlenaktualisierung alle 0,05 Jahre; zugeführt gleich abgelagert plus ausgetragen bis auf Rundung. Eine Sekunde des Versuchs ist ein Jahr.

Zum Ausprobieren

Sehen Sie den Lobus vorbauen und die Mündungen sich teilen; verdreifachen Sie das Sediment, vertiefen Sie den Schelf, heben Sie das Meer und vergleichen Sie das in einem Jahrhundert gebaute Land.

Das Modell und seine Grenzen

Deterministische Mehrrichtungsverteilung ohne Trägheit, Wellen oder Tiden, eine tiefenbasierte Ablagerungsregel, keine Gerinneeintiefung oder Avulsionsdynamik. Landflächen sind die dieser Zellregel.

Gleichungen des Moduls
Gleichungen
η = z (z ≥ S),  η = S − r·(S − z) (z < S)
Q_ab = Q_a·w_ab/Σw,  w = (η_a − η_b)/d_ab
f = max(f_land, 1 − e^(−depth/λ)),  Δz = min(f·q, cap)/A
Q_s·t = V_deposited + V_exported

Weitere Experimente

Zum Katalog
Canyonerosion — Bild aus der Anwendung

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Canyonerosion

Heben Sie ein 100-km-Plateau um einen Zehntelmillimeter im Jahr und lassen Sie einen Fluss es zerschneiden: die Eintiefung dz/dt = K A^0.5 S wächst mit dem Einzugsgebiet, das Hacks Gesetz stromab sammelt, so dass das Profil nach dreißig Millionen Jahren auf der geschlossenen Form S = U / (K A^0.5) landet, steil nahe der Wasserscheide und sanft an der Mündung, mit einem Canyon von einem Dutzend Kilometern Breite bei 35 Grad Wänden. Verdoppeln Sie die Hebung und ein Knickpunkt klettert mit der Celerität K A^0.5 stromauf, genau dorthin, wo die Laufzeitquadratur ihn setzt; legen Sie eine harte Bank in den Stapel und ein Wasserfall bleibt hängen, wo der Fluss sie trifft. Das erodierte Volumen trifft die zugelegte Hebung minus den Anstieg des Profils bis auf Rundung.

Gespannter Grundwasserleiter — Bild aus der Anwendung

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Gespannter Grundwasserleiter

Bohren Sie einen Brunnen in einen Sandstein, der aus zwanzig Kilometer entfernten Hügeln gespeist wird, und sehen Sie die Druckhöhe darin: schließen Sie ihn, und sein Manometer zeigt rho g mal die Höhe der Druckhöhe über dem Brunnenkopf; öffnen Sie ihn, und er fließt von selbst, solange die Druckhöhe über dem Kopf steht - setzen Sie den Kopf höher als die Hügel, und er fließt nie. Pumpen Sie, und der Absenkungstrichter breitet sich genau nach Theis’ Brunnenfunktion aus; lassen Sie Wasser durch den Ton darüber sickern, und die Absenkung pendelt sich bei Hantushs stationärem Zustand ein, fast alles Wasser durch den Ton. Pumpen Sie kräftig und lassen Sie den Brunnen dann wieder fließen: schwächer, weil der Leiter noch nicht nachgefüllt ist - das Wasser ist noch da. Speicher, Leckage, Zustrom und Brunnen bilanzieren auf Rundung.