MakarovSuites
Polski
EnglishDeutschРусскийУкраїнськаFrançaisEspañolItalianoPolski
Kontakt i licencje

Physics

Wahadło Kapicy

Wahadło, którego punkt zawieszenia szybko drga, stoi do góry nogami: w potencjale efektywnym u góry powstaje dołek, gdy tylko aω przekroczy √(2gl). Zmieniaj wymuszenie i patrz, jak dołek się otwiera i zamyka.

Wahadło Kapicy — Obraz z aplikacji
Obraz z aplikacji

Co się dzieje

Potrząśnij zawieszeniem wahadła w górę i w dół dość szybko, a wahadło stanie na głowie - nie równoważone przez żaden regulator, lecz trzymane przez samo potrząsanie. Kapica wyjaśnił to w 1951 roku uśrednieniem: w ciągu jednego szybkiego drgania pręt czuje, oprócz grawitacji, pchnięcie zależne od tego, dokąd wskazuje, a uśrednione po cyklu to pchnięcie dodaje do potencjału człon ¼ m a² ω² sin² φ. Gdy tylko aω przekroczy √(2gl), szczyt potencjału zamienia się w dołek, a wahadło wolno oscyluje wokół pionu z częstością, którą przewiduje uśrednienie. Stanowisko nie ufa uśrednieniu. Całkuje równanie wahadła przez każde drganie i rozstrzyga stabilność dokładnie: całkuje równanie zlinearyzowane przez jeden okres wymuszenia, odczytuje ślad macierzy monodromii, a równowaga trzyma, gdy ten ślad leży między −2 a 2. Mapa na tablicy za wytrząsarką to ten test dla wszystkich amplitud i częstości - zależy tylko od a/l i ω/ω₀, jedna mapa dla każdego stanowiska - z linią Kapicy nakreśloną kredą. U góry mapy, gdzie drgania są szybkie, linia i granica Floqueta zgadzają się do ułamka procenta. Niżej mapa pokazuje to, czego uśrednienie nie potrafi: ciemne języki, w których niestabilne jest nawet położenie WISZĄCE - rezonans parametryczny w pobliżu podwojonej częstości własnej, sztuczka z rozhuśtaniem huśtawki przez wstawanie i kucanie w rytm. Stroboskop rysuje wahadło raz na drganie, więc ruch powolny widać bez rozmycia; potencjał efektywny na panelu niesie kąt powolny toczący się w swoim dołku.

Równania modułu
Równania
y_p = a sin ωt,   φ'' = ((g + y_p'') / l) sin φ − (c / m l²) φ''   (kąt φ mierzony od pozycji pionowej)
V_eff(φ) = m g l cos φ + (1/4) m a² ω² sin² φ (średnia Kapicy w przypadku szybkich wibracji)
minimum energii potencjalnej w pozycji pionowej, gdy  a ω > √(2 g l);   powolne oscylacje  Ω² = (a² ω² / 2 − g l) / l²
Floquet: u'' = ±((g − a ω² sin ωt) / l) u w jednym okresie → monodromia M, stabilna gdy |tr M| < 2
Forma Mathieu:  δ = −4 ω₀² / ω² na górze, +4 ω₀² / ω² wisząca,  q = 2 a / l;   równowaga wisząca jest niestabilna w regionach niestabilności w pobliżu ω = 2 ω₀ / n

Inne eksperymenty

Wróć do katalogu